-
Физика
-
Электричество
-
Электрическое поле
-
Все материалы
Векторная форма:
\[\vec{F} = k \frac{q_1 q_2}{r^2} \vec{r}\]
Скалярная форма:
\[F = k \frac{q_1 q_2}{r^2}\]
\[\vec{E} = \frac{\vec{F}}{q} = k \frac{q}{r^3} \vec{r}\]
\[\Delta \Phi_E = (\vec{E}; \Delta \vec{S})\]
\[\Phi_E = \frac{1}{\varepsilon_0} \sum q\]
\[A = (\vec{F}; \Delta \vec{r})\]
\[W = k \frac{q_1 q_2}{r}\]
\[\varphi = \frac{W}{q} = k \frac{q}{r}\]
\[C = \frac{q}{\varphi}\]
\[C = \frac{q}{U}\]
\[C = 4 \pi \varepsilon_0 R\]
\[W = \frac{q\varphi}{2} = \frac{C\varphi^2}{2} = \frac{q^2}{2C}\]
\[\omega = \frac{\varepsilon_0 \varepsilon E^2}{2} \]
\(\vec{F} = q \vec {E}\)
\[\rho = \lim_{\Delta \tau \to 0}{\frac{\Delta q}{\Delta \tau}}\]
Сила электростатического взаимодействия точечных зарядов, находящихся в вакууме, прямо пропорциональна произведению этих зарядов, обратно пропорциональна квадрату расстояния между зарядами и направлена вдоль соединяющей их прямой.
Между разноименными зарядами действуют силы притяжения, между одноименными - силы отталкивания.
Поток вектора напряженности электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность, проведенную в поле, пропорционален алгебраической сумме электрических зарядов, заключенных внутри этой поверхности.
Сила тока в проводнике, находящемся в электростатическом поле, пропорциональна напряжению между концами проводника.
Если \(\vec{E_1}, \vec{E_2}, \vec{E_3}\),... - напряженности полей, создаваемых отдельными зарядами в какой-либо точке, то напряженность \(\vec{E}\) результирующего поля в той же точке равна:
\[\vec{E} = \vec{E_1} + \vec{E_2} + \vec{E_3} + ... = \sum_k{\vec{E_k}}\]
Вектор напряженности электрического поля является его силовой характеристикой и равен отношению силы, действующей со стороны электрического поля на точечный пробный заряд, помещенный в рассматриваемую точку поля, к величине этого заряда.
Потенциал электростатического поля - физическая величина, равная отношению потенциальной энергии взаимодействия пробного точечного электрического заряда, помещенного в рассматриваемую точку, с электростатическим полем, к величине этого заряда.
Выделим внутри заряженного тела малый объем \(\Delta \tau\) и обозначим через \(\Delta q\) электрический заряд, находящийся в этом объеме. Предел отношения \(\frac{\Delta q}{\Delta \tau}\), когда объем неограниченно уменьшается, называют объемной плотностью заряда в данной точке.
Линиями напряженности электрического поля (или линиями вектора \(\vec{E}\)) называют линии, касательные к которым напрвлены так же, как и вектор напряженности \(\vec{E}\) в данной точке поля.